|
 |
ЗАО "Опто-Технологическая Лаборатория"
представляет интерферометр на выставке
OPTATEC 2012, Frankfurt, 22-25 May 2012, Hall 3, Stand
K30 |
|
Рис. 1
|
Плоскопараллельные пластины используются:
- для разделения двух оптических сред с различными характеристиками (давление, температура, химический состав и т.д.)
- в качестве входных/выходных окон;
- как подложки фильтров, светоделителей и поляризаторов;
- для компенсации сферической абберации и т.д.
На рисунке 1 показан ход лучей через окно, разделяющее две оптические среды с различными показателями преломления. Закон преломления (закон Снеллиуса) в этом случае имеет следующий вид:
sin Qi/sin Qr= N12• N23=n3/n1
где N12, N23, n1 и n3 – относительные и абсолютные показатели преломления соответствующих сред. Обычно, часть света отражается от поверхности пластины. Угол между падающим лучом и нормалью к поверхности равен углу между нормалью к поверхности и отраженным лучом. Это равенство известно, как закон отражения:
Qi=Qr
|
|
Рис. 2
|
В случае, когда угол между отраженным и преломленным лучом равен 90о, отраженный свет оказывается полностью поляризованным (рис. 2).
Угол падения, при котором выполняется это соотношение между отраженным и преломленным лучем, называется углом Брюстера.
Угол Брюстера определяется по формуле:
tan QБ=n2/ n1
При падении под углом Брюстера поляризация преломленных лучей является частичной, но в то же время максимальной по сравнению с другими углами падения. Если данные преломленные лучи подвергнуть прохождению через серию пластинок, расположенных под углом Брюстера, то степень их поляризации будет возрастать. Соответствующие пластинки называют окнами Брюстера и используют их для получения линейно поляризованного света.
|
|
Рис. 3
|
Существует еще одно явление, которое обычно рассматривается в разделе лучевой оптики. Оно называется полным внутренним отражением (рис. 3). Это явление также имеет место при прохождении света через плоскую границу оптических сред, однако реализуется оно не в пластинах, а в призмах.
Эффект полного внутреннего отражения состоит в том, что при определенном угле падения все падающие лучи полностью отражаются. Угол полного внутреннего отражения (или предельный угол падения) находится по формуле:
sin Qt=n2/n1 , (n2<n1)
Из формулы видно, что предельный угол падения существует только при n2 < n1, т.е. полное внутреннее отражение возможно только при прохождении света из вещества оптически более плотного в оптически менее плотное.
|
|
|
